干涸湖床盐碱粉尘湍流释放的大涡模拟

doi:10.7522/j.issn.1000-694X.2024.00124

摘要/Abstract

摘要：

湍流动力抬升是土壤风蚀过程中地表起尘的重要机制，因其高频度发生，是长时间尺度区域和全球大气中沙尘的重要贡献因素。以内蒙古查干淖尔湖干涸湖床沉积物为模拟对象，在理想大气边界层条件下开展不同大气稳定度和背景风的大涡模拟，探究干涸湖床沉积物湍流起尘的动力学机制和影响因素。结果表明：（1）地表受热产生间歇性湍流引起地表沙尘排放。（2）感热通量和摩擦速度均对地表沙尘排放量和近地层沙尘浓度有正向影响。风速和感热通量的增加会使得地表沙尘排放量和近地层沙尘浓度变高。（3）背景风弱而地面感热通量较强时，强垂直涡的形成更频繁，垂直速度显著提高，在热对流和大气不稳定性的驱动下地表更易起尘。

关键词: 对流湍流, 大涡模拟, 沙尘, 感热通量, 摩擦速度, 查干淖尔湖

Abstract:

Aerodynamic entrainments one of the significant mechanisms of surface dust emission in soil wind erosion processes. Due to its high frequency and regular occurrence， it contributes significantly to regional and global atmospheric dust over long time scales. This study uses the dried lakebed sediments of Qehan Lake in Inner Mongolia of China as simulation subjects， conducting large-eddy simulations under ideal atmospheric boundary layer conditions with different atmospheric stability and background winds to explore the dynamics of turbulent dust emission from dried lakebed sediments and the influencing factors. The results indicate：（1） Intermittent turbulence generated by surface heating causes dust emission at the surface. （2） Sensible heat flux and friction velocity both positively affect surface dust emission and near-surface dust concentration. Increased wind speed and sensible heat flux result in higher surface dust emission and near-surface dust concentration. （3） Under weak background wind and strong surface sensible heat flux compared to the case of strong background wind and weak sensible heat flux， the formation of strong vertical eddies is more frequent， leading to significantly increased vertical velocity. Under the driving force of thermal convection and atmospheric instability， surface dust emission is more prone.

Key words: convective turbulence, large-eddy simulation, dust, sensible heat flux, rriction velocity, Qehan Lake

中图分类号:

P427

姚顺予, 郭晏宏, 白慧敏, 刘东伟. 干涸湖床盐碱粉尘湍流释放的大涡模拟[J]. 中国沙漠, 2024, 44(5): 261-270.

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图/表 10

图1 中性条件下的对数风廓线

Fig.1 Logarithmic wind profile

图2 u* =0.15 m·s-1、H=200 W·m-2时2 m（A）和10 m（B）高度上的风向矢量和垂直速度分布

Fig.2 Wind direction vectors and vertical velocity distribution at heights of 2 m （A） and 10 m （B） under u* =0.15 m·s-1 and H=200 W·m-2

图3 u* =0.15 m·s-1、H=200 W·m-2（A、B）和u* =0.15 m·s-1、H=600 W·m-2 （C、D）时2 m（A、C）和10 m（B、D）高度上瞬时动量通量τf

Fig.3 Instantaneous momentum flux τf at heights of 2 m （A，C） and 10 m （B，D） under u* =0.15 m·s-1， H=200 W·m-2 （A，B） and u* =0.15 m·s-1， H=600 W·m-2 （C，D）

图4 z为0.5、2、5、10、20、40 m时的τf、τg和τsg的概率分布函数

Fig.4 Probability distribution functions of τf， τgand τsgat z=0.5， 2， 5， 10， 20， 40 m

图5 10 m高度上τf在不同H和u* 下的概率分布函数

Fig.5 Probability Distribution Functions of τf at 10 m Height under Different H and u?

图6 u* =0.15 m·s-1，H=200 W·m-2时地表沙尘浓度的时间序列（A）及浓度最大值时刻的沙尘排放量（B）

Fig.6 Time series of surface dust concentration and dust emission rate at the moment of maximum concentration （u* =0.15 m·s-1， H=200 W·m-2）

图7 不同的摩擦速度下沙尘排放量的时间序列

Fig.7 Time series of dust emission rate under different friction velocities

图8 不同的感热通量和摩擦速度下沙尘浓度随高度的变化

Fig.8 Variation of dust concentration with height under different sensible heat fluxes and friction velocities

图9 不同感热通量下各个摩擦风速的最大最小涡度的变化

Fig.9 Variation of maximum and minimum vorticity for each friction wind speed under different sensible heat fluxes

图10 100 m高度垂直涡度和垂直速度的水平分布

Fig.10 Horizontal distribution of vertical vorticity and vertical velocity at 100 m height

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